無限長載流直導線的磁場，無限長載流直導線的磁場

1樓：來自塔山機智靈巧的亞洲獅

還有方向問題，你算的是全部小磁場的數量和。可以把它們都乘cosθ，即投影到沿距離d的方向上，再這麼積分

無線長載流直導線產生的磁場大小和方向是怎樣的？

2樓：尤永修喻辰

有限長載流直導線，電流流向一端，由於沒有其它路徑可走，電荷會在兩端聚集。電荷隨時間線性增長，那麼由於電荷增多，產生的電場也會隨時間增加。此時，電場是隨時間變化的，根據麥克斯韋的位移電流的概念，就會產生磁場。

所以空間某點的磁場等於使用安培環路定理計算出來的磁場加上變化的電場產生的磁場。

能否用安培環路定理求一段有限長載流直導線的磁場，為什麼？

3樓：介於石心

不能bai。因為單求由這一股電子的定向運du

動在空zhi間所激發的磁場只dao能用畢奧薩法爾定律，而內不能使用容安培環路定理因為它不是封閉的，此時環路體系空間分佈的旋度不唯一，也就是說失去了旋度本身的意義。

在穩恆磁場中，磁感應強度b沿任何閉合路徑的線積分，等於這閉合路徑所包圍的各個電流的代數和乘以磁導率。

從載流直導線中心o出發，可以作許多條射線，將環路分割成許多成對的線元，磁感強度對每對線元的標量積之和，都有上式的結果，故即環路不包圍電流時，b的環流值為零。

安培環路定理反映了磁場的基本規律。和靜電場的環路定理相比較，穩恆磁場中b 的環流，說明穩恆磁場的性質和靜電場不同，靜電場是保守場，穩恆磁場是非保守場。

4樓：順棋自然

有限長直導線的磁場分佈不是對稱的，高中所學的直導線，右手原則判定的磁場是指無限長的直導線。所以，在有限長直導線中，安培環路定理無法將積分中的b提出來，也就無法求解b

5樓：匿名使用者

如果單求由這一股電子的定向運動在空間所激發的磁場只能用畢奧薩法爾定律而不能使用安培環路定理因為它不是封閉的此時環路體系空間分佈的旋度不唯一也就是說失去了旋度本身的意義

6樓：嘿丶你的小內

如果單求由這一copy股電子的定向運動在空bai間所激發的磁場只能用畢du奧薩法爾定律zhi，而不能使用安培環路定理dao 因為它不是封閉的，此時環路體系空間分佈的旋度不唯一，也就是說失去了旋度本身的意義。

在穩恆磁場中，磁感應強度b沿任何閉合路徑的線積分，等於這閉合路徑所包圍的各個電流的代數和乘以磁導率。這個結論稱為安培環路定理。安培環路定理可以由畢奧－薩伐爾定律匯出。

它反映了穩恆磁場的磁感應線和載流導線相互套連的性質

載流無限長直導線的磁場是均勻的麼

7樓：乜小宸

直接計算柱面通量啦！面元向量方向與磁場方向垂直，所以為0

無限長載流導線的磁場分佈、無限長螺線管內的磁場分佈，載流環形導線中軸線上的磁場分佈

8樓：匿名使用者

a、根據右手螺旋法則，導線周圍的磁場的磁感線，是圍繞導線形成的同心圓，3i導線與i導線在a處的磁感應強度方向都向下，則合磁感應強度方向向下的；根據b=kil，3i導線在b處的磁感應強度方向向下，而i導線在b處的磁感應強度方向向上，因3i導線產生。

能否用安培環路定理求一段有限長載流直導線的磁場，為什麼？

9樓：說新冬易朵

10樓：普壽謇密

因為由安培環路定律的形式來看

當栽流導線分別單獨存在時

其產生的閉合環形磁感應強度很方便就可以求出來若同時存在兩根

則只需進行磁感應強度的簡單疊加即可

互不影響

11樓：聞人鵾橋流

如果單求由這一股電子的定向運動在空間所激發的磁場只能用畢奧薩法爾定律，而不能使用安培環路定理

因為它不是封閉的，此時環路體系空間分佈的旋度不唯一，也就是說失去了旋度本身的意義。

它反映了穩恆磁場的磁感應線和載流導線相互套連的性質