物理法拉第電磁感應定律的題,一道高二的法拉第電磁感應定律的物理題

時間 2021-08-11 16:04:51

1樓:爾魑魅魍魎

ab棒切割磁感線產生感應電動勢為blv/r,r與cd棒並聯作為外電路,內外電阻之和為3r/2,總電流為2blv/3r,所以r中電流blv/3r,同理cd棒產生感應電動勢中電流也是blv/3r,所以r中總電流2blv/3r 請給高分!

2樓:量子時間

ab產生的流過r的電流=vbl/2r,方向向下

cd產生的流過r的電流=vbl/2r,方向向下

故通過r的電流強度為i=vbl/r

3樓:匿名使用者

ab、cd可等效為兩個並聯的電池,所以u=blv(並**電壓=分支電壓)。r並=r/2,r總=r並+r=3r/2.所以i=u/r總=2blv/3r。

一道高二的法拉第電磁感應定律的物理題

4樓:少曾至蹊徑

e=blv

或者如果l2切割磁感線

t=l1/v

e=o/t=ov/l1

高中物理有關法拉第電磁感應定律的問題

5樓:

公式是錯的,f=blvsinθ,l是有效磁場中帶電導線的長度,θ是導線與磁場方向的夾角,這個公式是用來求運動導線在磁場中收到的安培力

高中物理 法拉第電磁感應定律的問題

6樓:櫻桃小丸子

我還是從補充問題開始說吧

我覺得這個問題的本質是要正確理解公式各項的含義。在e=nδφ/δt中,s代表的是有效面積,也就是磁場區域的面積,很顯然在此題中s應該是相等的,而與半徑無關,半徑影響的只是電阻而已。

剩下的解答過程

根據感應電動勢的表示式:e=nδφ/δt,可以知道,a b線圈中產生感應電動勢之比為1:1

電阻定義式r=ρl/s,電阻之比為1:2,根據i=e/r,可以知道電流之比為2:1

加油吧~~~

7樓:譚銀光

根據感應電動勢的表示式:e=nδφ/δt,可以知道,a b線圈中產生感應電動勢之比為1:1

電阻定義式r=ρl/s,電阻之比為1:2,根據i=e/r,可以知道電流之比為2:1

8樓:東北瀋陽瀋陽

感應電動勢之比為:1:1,因為磁通量的變化率相同,但電流之比卻自已算吧,用歐姆定律

9樓:鄧翔

感應電動勢等於磁通量的變化之比,不是磁通量之比,所以感應電動勢與線圈的面積大小無關,所以兩者的感應電動勢之比為1:1

由於感應電動勢之比為1:1,電流之比為兩者線圈長度成反比,電流之比為2:1

高中物理法拉第電磁感應定律問題

10樓:匿名使用者

第一bai

種解法用動量定理做得對,

du第二種zhi解法錯。

錯因:電dao容器的儲能公式專w=cu^2/2,是充電後的電容器裡屬面儲存的靜電能(靜電場對應的場能);

在上述導體棒運動過程中,充電電流有伴隨的磁場,磁場也具有對應的磁場能,因此在充電過程中,必有磁場能產生,磁場能也來自於導體棒的初始動能,從導體棒開始運動,到達到穩定的末速度,能量守恆為:

你的第二種方法並未計入上面等式右端的最後一項磁場能e(b)

如果你比較一下所得兩個速度vt將會發現,第二個比第一個大:

這就清楚地說明了,因為第二種解法漏算了磁場能損失,從而計算出的末速度比第一種解法大了。

分析詳見

11樓:餜敟

看不清,再發我一張圖,謝謝。

急!高考物理求解題(關於法拉第電磁感應定律)。謝謝幫忙

12樓:

瞬時電動勢應該是短直角邊的感應電動勢blv

平均電動勢應該是0吧,因為平均電動勢等於磁通量/時間,平移是線圈內部磁通量沒有變化

13樓:

設不動的那條直角邊on原長為a,則在最短那條直角邊以4m/s移動中,不動的那條直角邊在變長,

為l=a+4t

平均電動勢e=b*δs/t=b*(s2-s1)/t而s2=1/2*l*tan30°*l=1/2*tan30°*(a+4t)*(a+4t)

s1=1/2*tan30°*a*a

以上3式即得平均電動勢

e=4*tan30°*b*(a+2t)

下面求瞬時電動勢

由於瞬時面積s=1/2*tan30°*(a+4t)*(a+4t)對t求一次導數即得δs/δt=4*tan30°*(a+4t)故瞬時電動勢為e=4*tan30°*b*(a+4t)

14樓:

應該還有其它條件吧.如果就知道速度和角度.因為電動勢=blv.l和v都可代掉.b不知道就不能求.況且這是個閉路的.應該用磁通量除以時間來球

高中物理法拉第電磁感應定律部分(高手進)

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高二物理法拉第電磁感應定律,高二物理 (電學)法拉第電磁感應定律的應用(歡迎物理老師解答)

暢憶然 答案應該是正確的。首先,題目問的是運動t秒時的感應電動勢,即是一個瞬時值。公式e blv,用於導體切割磁感線而產生的動生電動勢,v可以是均值也可是瞬時值。而公式e b s t算的是在t秒內產生電動勢的平均值。所以這道題的關鍵就在於求t秒那個時刻的瞬時速度v和那個時刻切割磁感線的有效長度l。p...

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